Деформации, сопровождающие течение полимеров
Формование тары из многих пластических масс происходит в результате их течения [14, 34, 49] Текучесть полимеров увеличивается с уменьшен ием степени поли меризации, с повышением температуры, а также при введении в полимерную композицию пластификаторов. Основные закономерности влияния указанных факторов на текучесть полимеров давно известны.
Нужно помнить, что общая деформация полимеров, развивающаяся во времени, не является исключительно необратимой деформацией течения (нередки случаи, когда ползучесть пластмасс характеризуют временной зависимостью полной деформации, отождествляя последнюю с необратимой деформацией вязкого течения). На ползучесть пластмасс может оказывать большое влияние вынужденно-эластическая или высокоэластическая деформация, исчезающие со временем либо под действием повышенных температур, либо в результате набухания материала
Этот эффе кт особенно сильно выражен лля полярных полимеров (например, эфиров целлюлозы, поливинилового спирта илр ), а также полимеров, содержащих <>бъемные заместители (например, полистирола) Для таких полимеров «остаточная деформация» подчас является всецело задержанной высокоэластической и этот факт может быть причиной неудач при получении тары. Тара, изготовленная в режимах, когда остаточная деформация представляет собой задержан нук > высокоэластическую, с течением времени (при нагревании или набухании) восстанавливает форму заготовки, которую она имела до процесса ф< >рм< >вания
Разделение общей деформации на обратимук > и необратимую компоненты по существу несложно [55, 57]. Гораздо труднее отыскать объективного закономерность развития дофефмации, выражаемой соотношением между напряжением и скоростью деформации. Как известно, для ньютоновских жидкостей закон течен ия (закон Ньк >то — на) имеет вид
Х |
(2 36) |
Или в, |
Dzc x
Dt Т)
Где ес — деформация сдвига, ёс — скорость сдвига, t — время, х —
Напряжение сдвига, rj — коэффициент вязкости
В случае одноосного растяжения вместо скорости деформации
Можно использовать градиент скорости ьс/1, где ёс =АШ —скорость
Смещения верхнего основания призмы относительно нижнего (рис. 2.13) Тогда уравнение (2.36) запишется следующим образом:
(2.37)
Площадь 5
Рис 2.13 Схематическое изображение деформации жидкого тела поддеиствием напряжения сдвига
Графически закон Ньютона изображается прямой (рис. 2 14), угловой коэффициент которой равен 1/т] Для большинства расплавов термопластов скорость сдвига увеличивается быстрее напряжения сдвига (кривая 2 на рис. 2.14)
Х |
Для таких жидкостей характерно падение вязкости с возрастанием т. Условно принимают., что в любой точке кривои Означение скорости сдвига определяется законом Ньютона, но в то же время ц является не константой, а функцией х Вели[1] син у т] = F{X назы вают эффективной вязкостью, а связь между е и х представляют в виде
(2.38]
Рис 2 14 Кривые точения пью шновской (/), псевдопластичной (2), дилагантнои (3) жидкостей, тела Сен Венана (4),тела Ьингама (5)
Увеличение скорости сдвига с повышением деформирующего напряжения объясняется, в частности, развитием в процессе течения высокоэластической деформации, в результате чего свернутые макромолекулы распрямляются и оказывают меньшее гидродинамическое сопро гивлепие при течении С )тот эффект наиб< >лее четко прослеживается для случая одноосного растяжения эластомеров При растяжении все эффекты, связанные с развитием высокоэластичес — кои дефо] )Mai ми, можно выявить в наиболее «чистом виде», так кАк при одноосной деформации эластомеров ее значения достигак >т 1000%
Для установления зависимости между напряжением а и деформацией с при растяжении надо, как обычно, задавать определенное постоянное значение одной величины (например, а) и при этом определят ь соответствующее ему значение другой (например, е) Для поддержания заданного значения а необходимо учитывать необратимое уменьшение поперечного сечения образца при растяжении Действующее при растяжении усилие /определяет отношение скорости продол ьного смещения сечения образца к его дл ине I д в тек у — щии момент времени Это отношение может быть выражено как
Где т] -— вязкость материала при растяжении,/ л — необратимая составляющая длины образца, получаемая после прогрева разгруженного образца, 5() — площадь поперечного сечения нрдеформирован-
Него образца, T — время действия нагрузки; £ — необратимая деформация образца. Обозначим
(2 40)
Dt dt Тогда
Где 1() — начальная длина образца.
(2.41) |
Подставляя (2.40) в (2 39), получаем выражениедля деформирующей сил] л F:
Г „ Ы J<1
‘ =4ri—————-
Р Dl 1 f £
!1Л
Разделив / на величину поперечного сечения, исправленного с учетом его уменьшения за счет необратимой деформации [-Sn/f 1 +£пл )],
Получим выражение дя растягивающего напряжения, обусловливающего необратимую деформацию EIia:
А = ЛР —
(2.42)
Dt
На рис. 2.15 показана зависимость необратимой (пластической) деформации g ^эластомеров, полненная на примере полиизопрена с молекулярной массой 1,83 10′ в режиме одноосного растяжения [36].
■"ПЛ |
240 |
480 |
720 T, с |
Рис. 2.15 Экспериментальная зависимость е л = F[t Для полиизопрпна: / —первый цикл деформации 2— второй никл деформации |
Решая дифференциальное уравнение (2 42) относительно вели чины 8пд, получаем
T + с, |
ЕПл = |
О» |
Tli |
(2 43}
Где с — растягивающее напряжение, поддерживаемое постоянным с у четом необратимого изменения длины при растяжении, £ — постоянная интегрирования, имеющая смысл компоненты необрат и — мой деформации, связанной с необратимым разрушением структуры (например, вследствие мехаиохикических процессов).
Рассмотрев поведение полимеров при течении, можно заключить, что вязкость, имеющая огромное значение при переработке полимеров, зависит от природы полимера, его молекулярной массы, но она может изменяться в зависимости от условии переработки, т. е. от величины приложенного напряжения, скорости деформирования материала и температуры Это позволяет направленно регулировать процесс формования тары из полимеров.
Производство тары из полимерных пленок и листов29 ноября, 2012