Физические состояния аморфных и кристаллических полимеров
Еще в начале XX в были замечено, чти стеклообразные полимеры не сразу переходят в расплав и начинают размягчаться при нагрева — нии. У полимеров сначала появляется только им пригущее состояние, которое получило название высокоэластического Это состояние, в котором используют резины или эластомеры.
Чтобы лучше представить переходы полимеров из одного состояния в другое, воспользуемся методом, который был разработан в 40-х годах XX в. советскими учеными В. А. Каргиным и Т. Н. Соголовой Метод отмечает простота при высокой информативности Он состо
ит в действии на полимер постоянных (реже попеременно прикладываемых) на] рузок при одновременном изменении температуры Нагрузки очень малы, не более 100 — 150 г на 1 см2 и соответствуют напряжению на образце» равному Ю-2 Па Нагрузки в опыте по исследованию физического состояния полимера могут быть приложены в виде сжимающих ил] г что исп< >льзуется гораздо реже, растягивающих образец сил Под действием приложенного усилия образец полимера деформируется, т е. изменяет свои иервонач; 1льн ые размеры. Так. если исходная высота столбика из исследуемого полимера была Л0, то под нагрузкой она составит h, следовательног относи — тельнаядеформация полимера будет равна
•100(%). |
(2.18) |
/io — .fr _ Ah Ло Ло
Величина г в формуле (2 18) безразмерна и представлена либо в абсолютных единицах, либо, при умножении на 100, выражается в процентах.
На рис 2 2приведены зависимости с = f(T), называемые термомеханическими кривыми (ТМК), которые показывают изменение механических свойств полимера по мере изменения температуры Опыты проводят ся с полимерами при постепенном, медленно м их нагревании.. На полимер действует малое, но постоянное напряжение, вызывающее деформацию образца.
Типичныи вид ТМК для аморфного (/) и кристаллического (2) полимеров. приведенный на рис. 2 2, позволяет отличить поведение этих двух важнейших классов полимеров при деформировании под действием постоянного напряжения Кристаллический полимер вплоть
Е
Т
Рис 2 2 Термомеханические кривые аморфного (/) и кристаллическог о (2) полимеров
До начала его плавления деформируется незначительно, а затем переходит в расплавленное жидкое состояние Деформация при таком переходе резко возрастает (кривая 2).
Аморфный полимер сначала мало деформируется, подобно кристаллическому полимеру, затем начинает размягчаться и под действием той же нагрузки его деформация медленно увеличивается Возникает новое состояние, которое характеризуется гораздо большей дефо] >мацией, сохраняющейся практически постоя кнои по величине до тех пор, пока полимер не начинает течь При этом его деформация под деист Еием той же силы резко увел1гчивается: полимер переходит в новое состояние, называемое вязкотеку чим, которое подобно состоянию низком< >лекулярнои текущей жидкости.
Таким образом, для кристал ли ческах полимеров характерны два физических состояния (твердое и жидкое), а для аморфных — Три Состояния — стеклообразное (твердое), высокозласшическое и вязко — текучее (жидкое) Температура, при которой твердый аморфный полимер при нагревании переходит в высокоэластическое (ВЭ) состояние, называется температурой стеклования (TJ. Температура перехода из ВЭ состояния в состояние вязкой жидкости, т. е вязкотеку — чее, называется температурой текучести (Тт). В отличие от 7* , Т и Т Не явля] отся температурами фазовых переходов: они ха] )актеризуют изменения структуры и молекулярной подвижности макромолекул полимера в рамках одного фазового состояния, соответствующего по своим характеристикам жидкости, в которой сохраняется лишь ближний порядок расположения частиц, образующих полимерное тело.
Стеклообразное состояние и последующий переход в текучее состояние наблюдаются и у низкомолекулярных, не < :клонных к крис- тьллизации веществ, у таких как, например, глицерин, канифоль. Однако у них отсутствует третье, харзкт ерное лишь для полимеров, переходное состояние между твердым веществом и его расплавом Высокоэластическое состояние присуще лишь высокомолекулярным веществам, оно обусловлено цепочечным строением полимеров и является состоянием в котором реализуется крутильное колебание звеньев относительно одинарных связей макромолекулы. Перемещение цепи, как целого, при этом отсутствует.
При переходе к стек лообразн< >му состоянию при понижении температуры ниже 7 движение звеньев замирает, сохраняется лишь движение атомов и мелких элементов структуры (группы CHr С.1, C. N и др ) относит ельно положения равновесия Г 1ри повышении температуры до и выше Тг начинается движение цепей макромолекул. Однако, в отличие от низкомолекулярных веществ, у которых при течении происходят перескоки молекул из одного положения в другое, что обусловлено наличием в структуре жидкости пустот («дырок»), 1де молекулы отсутствуют, молекула полимера не может перемещаться целиком из-за своего большого размера. Макромолекулы перемещаются змееобразно, постепенно, за счет движения звеньев, которое при Т > Г приводит к посггупсте, и<ному перемещению цепей в образце полимера, в итоге полимер течет как очень вязкая жидкость
Понять специфику физических состоянии по ли меров м< >жно, рассматривая подробно особенности их механических свойств, изучая их поведение при деформировании. Рассмотрим механические свойства аморфных и кристаллических полимеров.
Производство тары из полимерных пленок и листов29 ноября, 2012